Решение №26006: Первичная 440, вторичная 84. У к а з а н и е. Провод с вольтметром можно рассматривать как дополнительную обмотку трансформатора, состоящую из одного витка. Этот контур пронизывается таким же магнитным потоком, как и любой из витков.

Ответ: 440; 84

Решение №26019: \(A> \frac{\mu gT^{2}}{4\pi ^{2}}=6,3\) мм. У к а з а н и е. Тело покоится относительно подставки, если максимального значения силы трения покоя достаточно для сообщения телу максимального ускорения при колебаниях.

Ответ: 6.3

Решение №26020: \(\nu \leqslant \frac{1}{2\pi }\sqrt{\frac{g}{A}}=7,0\) Гц. У к а з а н и е. Максимальное ускорение подставки (в верхней точке) должно быть не больше ускорения свободного падения.

Ответ: 7

Решение №26021: \(A=\sqrt{\left ( \frac{mg}{k} \right )^{2}+\frac{2mgh}{k}}\). У к а з а н и е. Поскольку чашка очень лёгкая, можно пренебречь потерей механической энергии при ударе шарика о чашку. Пусть максимальное отклонение чашки от начального положения равно \(x\). Скорость чашки с шариком в этот момент равна нулю, значит, потерянная шариком потенциальная энергия \(mg(h+x)\) полностью перешла в энергию деформированной пружины \(\frac{kx^{2}}{2}\). Отсюда получаем два решения: \(x_{1,2}=\frac{mg}{k}\pm \sqrt{\left ( \frac{mg}{k} \right )^{2}+\frac{2mgh}{k}}\). Оба решения имеют смысл и соответствуют верхнему и нижнему крайним положениям чашки при колебаниях. Среднее арифметическое двух решений, равно \(mg/k\), соответствует положению равновесия чашки с шариком. Амплитуда \(A\) колебаний определяется из условия \(x_{1,2}=\frac{mg}{k}\pm A\).

Ответ: NaN

Решение №26022: 0,5 кг.

Ответ: 0.5

Решение №26023: 790 кг/м\(^{3}\).

Ответ: 790

Решение №26042: 1413 м.

Ответ: 1413

Решение №26043: 5,54 с.

Ответ: 5.54

Решение №26044: 153 м.

Ответ: 153

Решение №26107: \(L\approx 900\) м. У к а з а н и е. На рисунке ниже изображён вид сверху: \(A_{1}A_{2}\) — теплоход, \(O\) — большой палец, \(B_{1}\) и \(B_{1}\) — глаза. Используя подобие треугольников, находим: \(L=\frac{la}{b}\approx 900\) м. Боцман использовал параллакс — изменение направления на какое-либо тело вследствие перемены точки наблюдения.

Ответ: 900

Решение №26108: При прохождении через толчённое стекло свет пересекает множество границ раздела «стекло — воздух». На каждой их этих границ происходит не только преломление, но и отражение света. Из-за многократных отражений свет практически не проходит сквозь толчёное стекло; оно выглядит белым. В воде, показатель преломления которой близко к показателю преломления стекла, отражение на границах раздела, а также отклонение лучей при преломлении резко уменьшаются. Поэтому в воде толчёное стекло почти прозрачно.

Ответ: NaN

Пока решения данной задачи,увы,нет...

Ответ: NaN

Пока решения данной задачи,увы,нет...

Ответ: NaN

Решение №26144: На расстоянии 8 см от одного источника и 24 см — от другого.

Ответ: 8; 24

Решение №26145: 10 см.

Ответ: 10

Решение №26146: \(\frac{5}{3}\) дптр.

Ответ: \(\frac{5}{3}\)

Решение №26161: 5,6 см.

Ответ: 5.6

Решение №26162: 0,37 мм.

Ответ: 0.37

Решение №26163: \(\Delta t\leqslant \frac{ad}{vF}=0,83\) мс.

Ответ: 0.83

Решение №26164: \(L\geqslant \frac{H\Delta l}{F}=15\) м; \(\tau \leqslant 2\) мс. У к а з а н и е. Фотографируемая поверхность движется относительно объектива с первой космической скоростью \(v\approx \sqrt{gR}\). В данном случае увеличение \(\Gamma =\frac{F}{H}\).

Ответ: 15; 2

Решение №26165: 0,05 мм.

Ответ: 0.05

Решение №26204: Во-первых, если толщина плёнки существенно превышает длину цуга волны падающего света (для солнечного света это величина порядка 1 мкм), то отражённые от двух поверхностей плёнки световые волны не являются когерентными, и поэтому интерференционная картина не наблюдается. Во-вторых, при большой толщине плёнки густота интерференционных максимумов и минимумов так велика, что мы перестаём их различать. При этом происходит также наложение интерференционных максимумов световых волн различной длины.

Ответ: NaN

Решение №26205: Видимые цвета тонких плёнок не являются спектрально чистыми. У к а з а н и е. Как известно, белый свет представляет собой «смесь» монохроматических световых волн. Вследствие интерференции световых волн, отражённых от двух поверхностей тонкой плёнки, одни монохроматические волны усиливаются, а другие ослабляются. Именно по этой причине отражённый свет и приобретает окраску. Однако отражённый свет остаётся всё же «смесью» различных монохроматических волн.

Ответ: NaN

Решение №26206: 20.

Ответ: 20

Решение №26207: \(x=1,8\) мм; не обязательно. У к а з а н и е. Когерентность источников не исключает возможности постоянного сдвига фаз между испускаемыми ими волнами. Поэтому в равноудалённой от источников точке \(O\) (рисунок ниже) необязательно будет максимум освещённости: например, в случае противофазных источников в точке \(O\) будет минимум освещённости. Для нахождения \(x\) предположим, что сдвиг фаз между источниками отсутствует (в противном случае произойдёт одинаковое смещение тёмных и светлых полос без изменения их ширины). Тогда в точке \(O\) будет максимум освещённости, поскольку разность хода волн равна нулю, а в точке \(M\) следующего максимума разность хода волн равна длине волны \(\lambda \). Это условие приводит к уравнению \(\sqrt{L^{2}+(x+s)^{2}}-\sqrt{L^{2}+(x-s)^{2}}=\lambda \), где \(s=\frac{A_{1}A_{2}}{2}\). Воспользовавшись малостью \(x\) и \(s\) по сравнению с \(L\), можно упростить последнее уравнение. Домножив и разделив его левую часть на «сопряжённое» выражение \(\sqrt{L^{2}+(x+s)^{2}}+\sqrt{L^{2}+(x-s)^{2}}\), приближённо равное \(2L\), находим: \(x=\frac{\lambda L}{2s}=\frac{\lambda L}{A_{1}A_{2}}=1,8\) мм.

Ответ: 1.8

Решение №26225: В фокальной плоскости линзы; 0,57 м.

Ответ: 0.57

Решение №26226: Согласно формуле дифракционной решётки \(dsin\varphi =k\lambda \) угол отклонения \(\varphi \) минимален для самых коротких волн (фиолетового света). Призмой же меньше всего отклоняются красные лучи, поскольку для них показатель преломления стекла минимален.

Ответ: NaN

Решение №26227: В воде длина волны уменьшается в \(n\) раз, поэтому согласно формуле дифракционной решётки уменьшается и ширина спектральных полос на экране. У линзы, погружённой в воду, резко падает оптическая сила (увеличивается фокусное расстояние), поэтому фокальная плоскость оказывается намного дальше экрана и чёткого дифракционного спектра на экране не будет.

Ответ: NaN

Решение №26228: Нет. У к а з а н и е. Интерференционные максимумы порядков \(k\) и \(k+1\) перекрываются, если \(k\lambda _{2}\geqslant (k+1)\lambda _{1}\), то есть при \(k\geqslant \frac{\lambda _{1}}{(\lambda _{2}-\lambda _{1})}=10\). Поскольку максимальный порядок максимумов ограничен условием \(k\leqslant \frac{d}{\lambda _{1}}=8\), максимумы разных порядков перекрываться не будут.

Ответ: NaN

Решение №26245: \(p=6\rho gh\)

Ответ: 1