Решение №26199: 150 нм.

Ответ: 150

Решение №26200: 300 нм.

Ответ: 300

Решение №26201: 0,1 мкм.

Ответ: 0.1

Решение №26202: 10.

Ответ: 10

Решение №26203: Энергия волн при интерференции перераспределяется в пространстве. У к а з а н и е. Если в некоторой области волны гасят друг друга, то в «соседней» области они усиливают друг друга, в результате чего амплитуда результирующей волны в этой области удваивается.

Ответ: NaN

Решение №26204: Во-первых, если толщина плёнки существенно превышает длину цуга волны падающего света (для солнечного света это величина порядка 1 мкм), то отражённые от двух поверхностей плёнки световые волны не являются когерентными, и поэтому интерференционная картина не наблюдается. Во-вторых, при большой толщине плёнки густота интерференционных максимумов и минимумов так велика, что мы перестаём их различать. При этом происходит также наложение интерференционных максимумов световых волн различной длины.

Ответ: NaN

Решение №26205: Видимые цвета тонких плёнок не являются спектрально чистыми. У к а з а н и е. Как известно, белый свет представляет собой «смесь» монохроматических световых волн. Вследствие интерференции световых волн, отражённых от двух поверхностей тонкой плёнки, одни монохроматические волны усиливаются, а другие ослабляются. Именно по этой причине отражённый свет и приобретает окраску. Однако отражённый свет остаётся всё же «смесью» различных монохроматических волн.

Ответ: NaN

Решение №26206: 20.

Ответ: 20

Решение №26207: \(x=1,8\) мм; не обязательно. У к а з а н и е. Когерентность источников не исключает возможности постоянного сдвига фаз между испускаемыми ими волнами. Поэтому в равноудалённой от источников точке \(O\) (рисунок ниже) необязательно будет максимум освещённости: например, в случае противофазных источников в точке \(O\) будет минимум освещённости. Для нахождения \(x\) предположим, что сдвиг фаз между источниками отсутствует (в противном случае произойдёт одинаковое смещение тёмных и светлых полос без изменения их ширины). Тогда в точке \(O\) будет максимум освещённости, поскольку разность хода волн равна нулю, а в точке \(M\) следующего максимума разность хода волн равна длине волны \(\lambda \). Это условие приводит к уравнению \(\sqrt{L^{2}+(x+s)^{2}}-\sqrt{L^{2}+(x-s)^{2}}=\lambda \), где \(s=\frac{A_{1}A_{2}}{2}\). Воспользовавшись малостью \(x\) и \(s\) по сравнению с \(L\), можно упростить последнее уравнение. Домножив и разделив его левую часть на «сопряжённое» выражение \(\sqrt{L^{2}+(x+s)^{2}}+\sqrt{L^{2}+(x-s)^{2}}\), приближённо равное \(2L\), находим: \(x=\frac{\lambda L}{2s}=\frac{\lambda L}{A_{1}A_{2}}=1,8\) мм.

Ответ: 1.8

Решение №26208: 100.

Ответ: 100